伯努利原理（），又称白努利定律或柏努利定律（），是流体力学中的一个定律，由瑞士流体物理学家丹尼尔·伯努利于1738年出版他的理论《Hydrodynamica》，描述流体沿著一条稳定、非黏性、不可压缩的流线移动行为。 在流体动力学，伯努利原理指出，无黏性的流体的速度增加时，流体的压力能或位能（势能）总和将减少。 伯努利原理可以应用到不同类型的流体流动，从而是可广泛套用的伯努利方程表示式。事实上，有不同类型的伯努利方程式不同形式的。伯努利原理的简单形式是有效的不可压缩流动（如液体流动），也为移动可压缩流体（如气体）在低马赫数（通常小于0.3）。更先进的形式可被应用到在某些情况 下，在更高的马赫数（见伯努利方程的推导）可压缩流。 伯努利定律可以从能量守恒定律来推演。说明如下：在一个稳定的水流，沿著直线流向的所有点上，各种形式的流体机械能总和必定相同。也就是说，动能，位能，与内能的总和保持不变。换言之，任何的流体速度增加，即代表动态压力和单位体积动能的增加，而在同时会导致其静态压力，单位体积流体的位能、内能等三者总和的减少。如果液体流出水库，在各方向的流线上，各种形式的能量的总和是相同的；因为每单位体积能量的总和（即压力和单位体积流体的重力位能formula_1的总和）在水库内的任何位置都相同。 伯努利原理，也可以直接由牛顿第二定律推演。说明如下：如果从高压区域往低压区域，有一小体积流体沿水平方向流动，小体积区域后方的压力自然比前方区域的压力更大。所以，此区域的力量总和必然是沿著流线方向向前。在此假设，前后方区域面积相等，如此便提供了一个正方向净力施于原先设定的流体小体积区域，其加速度与力量同方向。此假想环境中，流体粒子仅受到压力和自己质量的重力之影响。先假设如果流体沿著流线方向作水平流动，并与流体流线的截面积垂直，因为流体从高压区域朝低压区域移动，流体速度因此增加；如果该小体积区域的流速降低，其唯一的可能性必定是因为它从低压区朝高压区移动。因此，任一水平流动流体之内，压力最低处有最高流速，压力最高处有最低流速。 formula_2 物理量及定律. 原表达形式. 其中： formula_3 流体速度 formula_4 重力加速度（地球表面的值约为 9.8 m/s2） formula_5 流体处于的深度（从某参考点计） formula_6 流体所受的压力强度 formula_7 流体质量密度 formula_8 常数 定理假设. 使用伯努利定律必须符合以下假设，方可使用；如没完全符合以下假设，所求的解也是近似值。 推论过程. 考虑一符合上述假设的流体，如图所示： 流体因受压力的推动而得之能量： formula_10 流体因重力做功所损失的能量： formula_11 流体所得的动能可以改写为： formula_12 根据能量守恒定律，流体因受力所得的能量＋流体因重力做功所损失的能量＝流体所得的动能。 formula_13 formula_14 由连续方程式可知： formula_15 令formula_16 从等式两边除以formula_17 及formula_18可得： formula_2 或 formula_20 垂直流线方向的加速度定律. 考虑沿流线运动的微小流体质点，其质量以formula_21表示，δy代表宽度，流体质点运动以速度向量V表示，流线座标可表示为与某参考点的距离s=s(t)及流线局部曲率半径formula_22 ，沿著流线的座标为s；垂直流线的座标为 n。 在垂直流线的方向n̂上，由于存在向心加速度formula_23，故质点所受净力为： formula_24，其中formula_25为微小流体质点体积，formula_26为流体密度。 而质点所受重力为： formula_27，其中formula_28。 如图所示的质点中央压力为p ，垂直流线的两端平均压力分别为formula_29及formula_30，可用泰勒级数展开求压力差异formula_31。 formula_32为质点于垂直方向上所受净压 formula_33 故 formula_34 因为沿著垂直流线方向 formula_35，可得到垂直流线方向之运动方程式 formula_36 此式意味著，垂直于流线的压力梯度及质点所受重力会改变流向，造成弯曲的流线。 若忽略重力的因素，即只考虑流体在水平面的流动，以龙卷风为例，formula_37，会得到formula_38，这意味著，压力随著远离曲率中心的距离而增大（n的正向，指向弯曲流线的内部），由于formula_39为正值，因此formula_40会是负的，在龙卷风之外的压力（典型的大气压力）远大于中心处（低气压，可能会产生部分真空），而这些压力差会被用于平衡曲率运动所需的向心力。 在s为定值的情况下 formula_41 沿n的方向积分可得 formula_42 对于不可压缩流，可得 formula_43 由推导方程式所需的基本假设：稳定、无黏性 及不可压缩流，可以得出 1.跨过流线的运动方程式 formula_36 formula_43 2.沿著流线的运动方程式 同上述做法，可得出沿著流线方向之运动方程式 formula_46 以及伯努利定律 formula_47 在跨过流线的情形使用伯努力定律时，若流体位置发生旋转或弯曲，就会因跨过流线的运动方程式中所含的formula_48，导致计算结果须修正。 特例：托里切利定律. 当液体因受到地心吸力的作用而流出时，其速度等于formula_49，其中formula_50为重力加速度，formula_51为开口的中心和液体最高面的距离。这个速度刚好等于液体从离地formula_51的地方以自由落体的方式下落时著地前的速度（但实际上因为有空气阻力，所以实际情形一般不会以自由落体的方式下落）。 伯努利定律演示实验. 简易喷雾器，以大吸管固定两只小吸管使之夹角略小于直角，因从吸管吹出之气体流速较快，压力较一大气压力为低，因此能够将水经由下端吸管中吸起，并于开口处加速破碎成雾滴，模型制作用喷枪以及工业用喷漆喷枪多为此种设计。 不过因为伯努利定律是假设流体沿著流线流动，探讨同一流线上二点的速度及压力变化。因此有些现象和伯努利定律无关，例如悬浮保丽龙球，将可折弯的吸管一端向上稳定吹出气体，将一直径约3公分之保丽龙球放置于气柱上，保丽龙球能够悬浮晃动于一定区域中，因为保丽龙球上方和下方的气流不是同一流线，这和伯努利定律无关，是康达效应的结果。 可压缩流体的伯努利定律. 伯努利从观察液体的行为中推导出伯努利方程式，但他的方程是只能应用在不可压缩的流体，以及虽然可压缩但流速非常慢的流体（也许可以到1/3的声速）。利用基本物理原理，可以发展出类似的方程式，以适用于可压缩的流体。以下有几个类似于伯努力定律，能应用在不同领域方程式。它们的推导只运用了像是牛顿第二定律和热力学第一定律的基本物理定律。 可压缩流体之流体力学. 对于可压缩的流体，在保守力的作用之下，所得到的守恒式为 formula_53   （流线型下的守恒） 其中: formula_54 压力 formula_55 密度 formula_56 流速 formula_57 保守力场下的位势，通常指重力位势 在工程领域，在海拔比较高的地方，其压力会比地表来的小，而且流体流动的时间通常是相当的小，如同绝热系统般。在这种情形下，上述的方程即 formula_58   （流线型下的守恒） 其中： formula_59 绝热指数 formula_60 重力加速度 formula_61 离参考平面的高度 在可压缩流体可以应用的地方，因为高度变化与其他变因相比小的很多，故gz项可以省略，所以较常用的方程式为 formula_62 其中: formula_63 总压力 formula_64 总密度 可压缩流动的热力学. 另一个适合使用在热力学的公式是 formula_65 其中： formula_56 流速 formula_57 重力位势 formula_68 单位质量的焓（通常写作formula_51，但注意并非表示高度） 请注意formula_70 ，其中formula_71为热力学单位质量的能量，即比内能（specific internal energy）；formula_72为压力；formula_26为密度。 公式右侧的常数通常被称为伯努力常数，常被写为formula_74。当在绝热非黏滞性的流动，没有能量的流进或流出时，formula_74在任何曲线都是常数。 当formula_76变化可以忽略，一个非常有用的形式的方程式是: formula_77 其中formula_78是焓的总量。 延伸阅读.